Ответы на тесты Техническая термодинамика.ти

изучает применение законов термодинамики к процессам взаимного превращения теплоты и работы

термодинамические системы, в которых между ними и окружением имеют место материальные потоки

при котором в результате постоянных внешних воздействий распределение значений параметров во всех ее частях остается неизменным во времени

не зависят от количества вещества в системе ; называют термодинамическими параметрами состояния тела (системы) в случае если ими определяется состояние тела или группы тел (термодинамической системы)

через среднестатистическую силу ударов молекул о стенку сосуда, в котором находится газ, пропорциональную кинетической энергии поступательного движения молекул

1 бар = 750 мм рт. ст. ; 1 мм рт. ст. = 13,6 мм вод. ст. ; 1 ат = 98066 Па

ртуть ; вода ; этиловый спирт

шкала Фаренгейта ; шкала Ранкина ; шкала Кельвина ; шкала Цельсия ; шкала Реомюра

масса единицы объема вещества

непрерывная последовательность термодинамических процессов, в результате которой термодинамическая система возвращается в исходное состояние

насадки, по мере продвижения по которой скорость потока будет постепенно уменьшаться, а давление увеличиваться

соотношение p0 / p1 ≥ β ; полное расширение, давление рабочего тела при выходе из суживающегося сопла равно давлению наружной среды р0

можно получить, если при р0 /р1< β к суживающемуся соплу добавить расширяющуюся часть ; характеризуется тем, что давление потока в минимальном сечении Fmin равно рk, а давление в сечении при соответствующем подборе площади этого сечения можно довести до давлении наружной среды р0

суживающимся

этот процесс, протекает настолько быстро, что теплообмен между рабочим телом и внешней средой незначителен и его можно в расчетах не учитывать ; при совершении процесса удельная энтальпия потока остается постоянной величиной

в котором температурный эффект дросселирования меняет свой знак

газ в результате дросселирования охлаждается

пар подсушивается

конденсатор

круговой процесс Карно, причем его КПД не зависит от природы рабочего тела

в цикле Карно

цикл Ренкина паротурбинной установки в pv-диаграмме

конец подвода теплоты, когда пар становится перегретым

с ростом температуры перегрева пара Т1 при одном и том же давлении термический КПД цикла увеличивается, так как возрастает средняя температура подвода теплоты в цикле ; если верхняя температура в цикле Т1 постоянна, то повышение давления пара р1 приводит к росту термического КПД цикла: чем выше р1, тем больше степень заполнения цикла и выше средняя температура подвода теплоты

теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме

принципиальная схема простейшей газотурбинной установки

идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмме

Ts-диаграмма идеального парогазового цикла

схема воздушной компрессорной холодильной установки

из изобары (расширения хладоагента в холодильной камере), адиабаты (процесс сжатия в компрессоре), изобары (процесс отвода теплоты от воздуха в окружающую среду) и адиабаты (процесс расширения в детандере)

завершается передача удельной теплоты q2 в холодильной камере хладоагенту

полностью неосуществим

2'

Ts-диаграмма типичного цикла паровой компрессорной холодильной установки

холодильную камеру

прямой и обратный циклы

не за счет механической энергии, а за счет теплоты внешнего источника высокой температуры

холодильник

1 – испаритель; 6 – помещение

как отношение удельного количества теплоты, выделяемой при конденсации холодильного агента в конденсаторе, к удельной внешней работе, затрачиваемой на привод компрессора (q1 / l0)

при одинаковых затратах внешней работы в тепловом насосе потребителю подводится теплоты в 3 раза больше, чем в электронагревателе

при постоянной температуре удельные объемы газа обратно пропорциональны его давлениям

v2/v1=p1/p2

Дж/(кг × К)

Менделеевым, носит название «уравнение Менделеева-Клапейрона»

массы данного компонента к массе всей смеси

каждый из компонентов газовой смеси распространен во всем пространстве, занимаемом газовой смесью при давлении, какое он развивал бы, занимая все пространство при температуре смеси

способность каждого вида энергии переходить при определенных условиях в любой другой ее вид в строго определенном соотношении

проявляется в движении электронов по проводнику ; является энергией направленного движения

количеством теплоты ; теплотой процесса ; теплотой

подводимую теплоту считают положительной, а отводимую – отрицательной ; если работа передается к системе, ее принято считать отрицательной; если же работа отводится от системы, ее считают положительной

величина, равная отношению сообщаемой телу или отводимой от него теплоты к соответствующему изменению его температуры

cp

как cμ / μ ; как c'vн

как q1-2/(t2 – t1)

для реальных газов и паров от их температуры и давления ; для идеальных газов от их температуры ; от способа подвода теплоты (от характера процесса) ; от физической природы вещества (для газа – от количества атомов)

уменьшение какого-либо вида энергии в одной системе, состоящей из одного или множества тел, должно сопровождаться увеличением энергии в другой системе тел

часть внутренней энергии тела, которая связана с тепловым хаотическим движением молекул и может быть определена через температуру тела и другие его параметры

функция состояния термодинамической системы, равная сумме внутренней энергии и произведения объема на давление

изменение внутренней энергии термодинамической системы равно алгебраической сумме полученной системой энергии в форме теплоты dq и совершенной ею внешней работы dl ; вечный двигатель первого рода невозможен

все самопроизвольные процессы в природе всегда происходят в определенном направлении и не могут без затрат энергии осуществляться в обратном направлении ; теплота не может самопроизвольно переходить от менее нагретого тела к более нагретому ; все естественные процессы, позволяющие выработать полезную энергию, т. е. произвести работу, происходят самопроизвольно до тех пор, пока не установится полное равновесие рабочего тела с окружающей его средой

Вильяму Томсону

термодинамический процесс, после которого система и взаимодействующие с ней системы (окружающая среда) не могут возвратиться в начальное состояние без возникновения остаточных изменений в системе или окружающей среде

в Дж/(кг ∙ К)

всякая необратимость процессов вызывает прирост энтропии ; для адиабатных систем, приращение энтропии системы пропорционально теплоте диссипации ; энтропия полностью определяется начальным и конечным состояниями рабочего тела и не зависит от промежуточных состояний ; рост энтропии указывает на наличие потерь полезной работы ; в случае полной обратимости процессов, происходящих внутри адиабатной системы, энтропия не меняется

убедиться, что теплота является функцией пути процесса ; графически определить истинную теплоемкость термодинамической системы ; определить изменение истинной теплоемкости в процессе при изменении температуры ; определить поведение теплоемкости при переходе от одного процесса к другому

при изоэнтпропном процессе

в процессах, лежащих во втором и четвертом квадрантах

в котором линия сжатия расположена над линией расширения ; в котором линия цикла направлена против хода часовой стрелки ; холодильной машины ; для совершения которого затрачивается внешняя работа

неравновесными ; равновесными ; необратимыми

цикл Карно холодильной машины

термический КПД прямого цикла Карно тем больше, чем меньше отношение термодинамических температур теплоприемника и теплоотдатчика ; термический КПД теплового двигателя, работающего по циклу Карно, всегда меньше единицы ; при равенстве температур источников теплоты Т1 = Т2 термический КПД прямого цикла Карно равен нулю ; для повышения экономичности прямого цикла Карно необходимо стремиться к повышению температуры теплоотдатчика и к понижению температуры теплоприемника

от холодного источника

обязательно требует затраты энергии

связано с уменьшением работоспособности изолированной системы

необратимы и сопровождаются увеличением энтропии ; в адиабатной системе прекращаются при достижении в ней теплового равновесия

Ex, единицей является Дж

максимальная полезная работа, которая может быть получена за счет этой теплоты при условии, что холодным источником теплоты служит окружающая среда с температурой Т0

реальным газом

механическое разъединение сложной частицы до двух или большего числа молекул, происходит при высоких температурах газа

сухие насыщенные ; влажные насыщенные

парообразование, происходящее в объеме жидкости при определенной температуре, зависящей от физических свойств жидкости и давления

температура снижается

пар, получаемый при неполном испарении жидкости

массовая доля жидкости во влажном паре

перегрев пара, сопровождающийся повышением температуры ; парообразование при tн=const ; подогрев жидкости до температуры насыщения tн

состояние, при котором отсутствует различие между жидкостью и паром ; в этой точке кипящая жидкость мгновенно переходит в сухой пар, так как участок процесса парообразования отсутствует ; характеризуется следующими параметры вещества pК = 22,1145 МПа, ТК = 647,231 К и vК = 0,003145 м3/кг

h' - h'0

одним параметром р или tн

изобарой

hs-диаграмма

безразмерное массовое отношение влаги к сухому воздуху

ρ / ρmax

относительной концентрации водяных паров в воздухе

по tм = const

p2/ p1= T2/T1

v2/v1 = T2/T1

p1v1 = p2v2

5’–1–5

pv^n = const

k